出现一个只有通过超算才会知道的误区：

不导入压缩性系数的话，整个公式将会完全报废。

因此在钱五师询问意见后，徐云立刻提出了自己的看法——如果钱五师不问，徐云就会主动开口。

而在徐云身边。

钱五师闻言也点了点头：

“正合我意。”

于是很快。

钱五师便计算起了背压比。

所谓背压比。

指的喷嘴出口静压力与喷嘴上游滞止压力之比，不过在设计方案中指的是锥流场与气体的耦合比。

当锥流场刚好达到临界条件时。

外部气体达到音速，同时气体质量流量达到最大值，此时的背压比即称为最大背压比。

这个概念有点类似后世的bpr，不过释义上更接近下游。

接着很快。

徐云也估量了一番自己的右手状态。

今天他的右手还没用过，负载为0，因此他便也拿起笔和纸协助写了起来。

众所周知。

如果激波为正激波，且不考虑激波厚度，那么激波控制体的形状就会很对称：

你比划个剪刀的手势，然后指尖向下。

这就是激波控制体的图示了。

而控制体cv基本方程，则由三个连续方程组成：

dΦdt=ddt∫v?(r，t)dv=??t∫v?(r，t)dv+∮s?(r，t)u?nda

Δn=(?iiσpdt+?iiiσpdt))t+Δt?(?iiσppdt)t

liΔt→0(?iσpdt)t+ΔtΔt=??σ?v→?da→=?σpvs?αda(起点这排版将就着看吧)

其中t为时间；

fx为控制体内流体的受力在x轴上的分量；

v为流体速度失量；

a为控制体表面面积失量；

v为控制体体积。

同时考虑气体稳定流动，再假设速度、能量在激波截面上是均匀的。

便有∫csv·da=ca。

随后徐云把截面态联立在了一起，准备继续推导下去。

然而半分钟后。

徐云忽然眉头一皱，嘴里啧了一声，轻轻摇了头：

“不行，要是这样拟合的话，就没法继续计算了.....”

结果话音刚落。

徐云的耳边忽然传来了一道声音：

“韩立同志，为什么没法继续计算？”

“？”

徐云顿时一怔，顺势朝发声者看去。

转过头后。

发现数算小组的那位被叫做什么“大于”的圆脸中年人，不知何时已经来到了自己身边。

徐云见状扫了眼正在低头计算的钱五师，压低声音解释道：

“大于同志，这不是很明显吗？”

“激波后的温度高于激波产生前，压力间断性地急剧上升，扩散段的方程显然是算不出来的。”

说罢。

徐云便摇了摇头，准备试着思考另一种方法。

然而令他有些意外的是。

圆脸中年人闻言后没有再说话，而是同样低头拿着笔和纸写了起来。

徐云见状也不再说什么，继续做起了思考。

过了大概三四分钟。

中年人忽然将算纸递到了徐云面前，说道：

“韩立同志，你看看这个。”

徐云这会儿还处在思路断档期，被人反复打搅，心中多少还是有些想法的。

反感谈不上。

但不耐烦肯定有点儿。

毕竟这可是后世的2023年都已经形成定式的准公理，在徐云看来没太多讨论的必要。

不过出于对这个时代先辈的敬重，徐云还是决定先帮忙这位同志找出问题，给他简单的上上一课。

结果在看到算纸内容的第一时间。

徐云便顿时童孔一缩。

只见此时此刻。

算纸上赫然写着一段推导：

【已知pd/pu=(k+1)a2u/2+(k?1)a2u】

【以及y=pd/pu√[2kx2?(k?1)k+1]^1/2】

【对以上二方程进行联立，建立二维柱坐标下的可压缩粘性气体的连续性方程、n-s方程、能量方程和气体状态方程】

【通过变式可知，截面态会在扩散段后半段中逐渐增大，引入气体边界层影响后可得最终式......】

【∑f→cv=??t?cvv→pdb+?→)da......】

“？？？？？？”